Tom Bearden : Le secret final de l’énergie libre — complément de 1994

★ Lire aussi L’énergie libre par John Bedini en ebook.

Traduction française intégrale du complément de Tom Bearden daté du 15 février 1994, avec ses notes et ses schémas. Les affirmations, interprétations et projets annoncés sont ceux de l’auteur à cette date. La page d’archives anglaise comporte des notations dégradées : les signes # et $ sont conservés lorsqu’ils y apparaissent, et les lacunes sont signalées plutôt que reconstituées. Les titres bibliographiques restent dans leur langue de publication.

Le secret final de l’énergie libre : complément, par Tom Bearden.

Extraits de http://www.cheniere.org/techpapers/Final%20Secret%20of%2015%20Feb%201994/index.html

Informations complémentaires sur Le secret final de l’énergie libre, mise à jour du 15 février 1994, © 1994 T. E. Bearden.

Introduction

Mes associés et moi avons déposé une première demande de brevet sur deux procédés et dispositifs électriques à surunité : l’un est semblable à celui exposé dans Le secret final de l’énergie libre [réf. 1] ; l’autre utilise comme collecteurs des condensateurs ordinaires chargés par paliers, plutôt que des matériaux semi-conducteurs dégénérés. Dans 60 à 90 jours, nous disposerons d’un article très éclairant, ou plus probablement d’un livre, sur ce sujet. Nous prévoyons également de déposer plusieurs autres demandes de brevet sur des principes de surunité extrêmement fondamentaux, issus de phénomènes et mécanismes supplémentaires que nous avons découverts.

Nous supposons ici que le lecteur connaît Le secret final de l’énergie libre. La figure 1 présente schématiquement l’invention, que nous résumons comme suit.

Résumé de l’invention

Une méthode et un appareil permettent d’extraire du vide l’énergie d’ondes électromagnétiques bidirectionnelles, par l’intermédiaire du gradient de potentiel scalaire entre les bornes d’une source électrique, de recueillir cette énergie excédentaire dans un collecteur sans entropie, puis de la décharger séparément dans une charge pour produire un travail, sans faire repasser le courant de la charge à travers la source primaire contre son gradient de potentiel, autrement dit contre sa force contre-électromotrice.

Écarter le courant de la charge de la source réduit ainsi considérablement le travail produit à l’intérieur de celle-ci pour dissiper sa bipolarité. Ce travail dissipatif interne est, comme on le sait, responsable de l’épuisement de sa capacité à fournir une force électromotrice au circuit extérieur. En réduisant cette dissipation, la source peut fournir à la charge extérieure davantage d’énergie qu’il n’en est dépensé pour la dissiper intérieurement. Elle peut donc fonctionner avec une efficacité opérationnelle supérieure à l’unité.

Le système fonctionne légitimement comme un système « ouvert » : il extrait et utilise une énergie électromagnétique excédentaire provenant d’une source extérieure circulant librement, l’échange de flux entre le vide environnant et la bipolarité de la source. Il peut ainsi présenter une efficacité supérieure à l’unité sans violer les lois physiques, selon un fonctionnement analogue, bien que tout à fait différent, à celui d’une pompe à chaleur. Dans cette invention, la source primaire n’a pas pour rôle de fournir un courant et une puissance dissipative au circuit extérieur. Sa bipolarité sert principalement d’antenne dipolaire recevant le flux énergétique bidirectionnel du vide et le dirigeant sans entropie vers le collecteur par un commutateur. Les électrons de conduction du collecteur sont temporairement retenus pendant que l’énergie excédentaire recueillie sur eux augmente leur potentiel. Le collecteur et ses électrons ainsi surpotentialisés sont ensuite déconnectés de la source primaire et branchés aux bornes de la charge, dans un circuit distinct formant une boucle de courant fermée. Les électrons et leur énergie excédentaire sont alors libérés et circulent dans la charge sous forme de courant de décharge, y cédant leur énergie pour produire un travail utile. Le collecteur est ensuite déconnecté de la charge et reconnecté à la source primaire, ce qui amorce un nouveau cycle de collecte. La répétition de ces cycles de collecte et de décharge alimente la charge. On peut ajouter des capacités de collecte et de filtrage pour lisser ces cycles et fournir une puissance constante. L’invention s’écarte de la pratique d’alimentation en circuit fermé, mais ne viole ni la conservation de l’énergie, ni le deuxième principe de la thermodynamique, ni aucune autre loi physique connue.

Figure 1a. Circuit type de charge progressive d’un condensateur sans travail, suivie d’une décharge séparée de l’énergie recueillie dans la charge, sans épuisement notable de la source primaire.

Figure 1b. Circuit type de charge par une impulsion unique d’un collecteur semi-conducteur dégénéré sans travail appréciable, suivie d’une décharge séparée dans la charge, sans épuisement notable de la source primaire.

Utiliser un condensateur chargé par paliers comme collecteur

Dans notre recherche d’un matériau spécial présentant un temps de relaxation prolongé du gaz d’électrons, nous suggérons provisoirement un alliage de 98 % d’aluminium et de 2 % de fer. Sa fabrication est toutefois particulièrement difficile ; nous poursuivons donc la recherche d’une solution plus facile à produire.

Entre-temps, un autre procédé nous a permis de contourner la nécessité d’un matériau spécial. On peut rigoureusement employer un condensateur ordinaire comme collecteur, à condition de le charger par plusieurs centaines de petits paliers rectangulaires de tension successifs, en escalier. La démonstration qu’on peut ainsi charger un condensateur en énergie sans travail appréciable figure déjà dans la littérature. Il est possible de le charger sans entropie et pratiquement sans prélever de courant de masse électronique [réf. 2, 3, 4, 5].

Nous considérons en réalité que le condensateur est chargé par un courant de déplacement sans masse, que nous représentons, pour l’étude des circuits, par d#/dl : un flux de potentiel pur, ou énergie électromagnétique piégée, le long d’un conducteur ou à travers le vide, dans des conditions où aucun courant de déplacement de masse ne circule [réf. 6, 7].

Toute source peut fournir librement un courant de déplacement sans masse

Le principe de l’invention est que l’on peut extraire autant d’énergie électromagnétique libre que l’on souhaite de n’importe quelle source électrique, à condition de l’extraire par un courant de déplacement sans masse et non par un courant de masse électronique [réf. 8]. Cette énergie peut être librement recueillie dans un condensateur ordinaire si l’on procède correctement, car le courant de déplacement sans masse permet de le charger sans effectuer dans la source un travail appréciable qui dissiperait la séparation dipolaire de ses charges.

Toute source électrique de potentiel est déjà une source d’énergie libre

Nous avançons donc un concept révolutionnaire : tous les systèmes électriques actuels utilisent déjà des sources-antennes d’énergie libre. Pourtant, le circuit fermé classique à deux fils emploie diaboliquement la moitié de l’énergie totale extraite du vide par cette source-antenne pour effectuer un travail en son sein, dissiper sa dipolarité et donc dissiper la source-antenne elle-même, c’est-à-dire le récepteur.

La source agit déjà comme une « antenne dipolaire » recevant continuellement du vide un courant de « potentiel scalaire » d/dl, ou courant de déplacement sans masse [réf. 9]. Jusqu’ici, scientifiques et ingénieurs ont simplement ignoré cet apport particulier d’énergie électromagnétique sans masse. En l’absence de charge, donc de courant de masse, d/dl est continuellement reçu du vide par tout dipôle, c’est-à-dire par toute source dipolaire fonctionnant comme une antenne, et l’énergie s’échange sans cesse dans les deux sens entre le vide et le dipôle.

Cet échange d’énergie libre avec le vide concerne aussi toute paire de points du circuit entre lesquels existe une tension à vide ou une différence de potentiel. Ces points agissent comme un dipôle. Les sources-antennes dipolaires d’énergie libre sont partout ; il suffit d’apprendre à rompre la symétrie de leurs échanges énergétiques avec le vide, à recueillir une partie du flux entrant et à distribuer cette énergie excédentaire à une charge isolée pour l’alimenter séparément.

Autrement dit, il suffit de réaliser un circuit fonctionnant de manière analogue au cycle d’une pompe à chaleur classique.

Figure 2. Pourquoi les systèmes électriques actuels présentent une efficacité opérationnelle inférieure à l’unité.

Fonctionnement classique en circuit fermé à deux fils

Dans le système classique à deux fils, une charge est ajoutée à la source-antenne. Le courant électronique circule alors en boucle fermée à travers la charge, puis par le conducteur de retour à la masse jusqu’à la source-antenne dipolaire, qu’il traverse. Les seules raisons utiles de cette circulation fermée sont les suivantes : (1) elle est simple, facile, habituelle et acceptée ; (2) nos composants, instruments et méthodes ont été développés pour cet usage ; (3) les électrons servent de fluide de travail recevant, transportant et libérant l’énergie électromagnétique excédentaire ; (4) les forcer à retraverser la force contre-électromotrice recharge les électrons dépensés en énergie excédentaire, sous forme de petits $# — densité d’énergie piégée excédentaire — sur chaque électron recyclé.

Une partie de l’excédent $# recueilli sur les électrons est dépensée dans la charge en travail utile, mais la moitié du total sert à entraîner les électrons dépensés, dépourvus d’excédent $# [la phrase est tronquée à cet endroit dans l’archive]. Par conséquent, tous les circuits classiques à deux fils, qui ramènent à travers la source toutes les boucles extérieures de courant électronique, restent sous-unitaires, comme l’indique la figure 2. Étrangement, ces sources sont déjà des dispositifs à énergie libre, raccordés sans le savoir à des circuits spécialement conçus pour utiliser une partie de l’énergie qu’ils reçoivent librement afin de s’épuiser ou de se détruire. Ce sont déjà des systèmes ouverts recevant de l’énergie du vide, mais leur branchement suicidaire utilise au moins la moitié de cette énergie pour refermer le système et interrompre l’apport. Puisqu’une partie de la moitié restante se perd en inefficacités, frottements, etc., moins de la moitié de l’énergie totale atteint la charge. Le travail utile dans celle-ci est donc toujours inférieur au travail destructeur effectué dans la source-antenne.

Efficacité opérationnelle

Nous définissons l’efficacité opérationnelle Alpha comme la puissance moyenne dépensée pour alimenter la charge divisée par la puissance moyenne dépensée dans la source pour dissiper sa dipolarité. Si Alpha [signe de comparaison manquant dans l’archive] 1 et si les pertes supplémentaires sont minimes, le dispositif pourrait théoriquement s’autoalimenter tout en fournissant de l’énergie à une charge pour produire un travail utile.

Il faut éliminer le circuit fermé suicidaire pour atteindre la surunité

Le dispositif électrique à surunité n’a rien de mystique. C’est un système ouvert qui extrait du vide une énergie excédentaire, la recueille et la transporte vers la charge pour l’alimenter séparément. Il est simplement analogue au cycle d’une pompe à chaleur classique. Il est aussi directement comparable aux systèmes à efficacité opérationnelle supérieure à l’unité déjà en fonctionnement, comme les éoliennes, les roues hydrauliques, les panneaux solaires et les turbines de barrage. Nous n’avons fait qu’éliminer ou réduire fortement l’erreur cancéreuse des systèmes électriques conventionnels : utiliser une grande partie de l’énergie librement extraite du vide par une source déjà surunitaire pour détruire sa capacité de réception !

Comme nous l’avons indiqué, dans un appareil et un circuit conventionnels, le travail destructeur à l’intérieur de la source dépasse toujours le travail utile dans la charge extérieure. L’efficacité opérationnelle reste donc inférieure à l’unité.

Les systèmes légitimes à surunité respectent des conditions connues

De nombreux systèmes connus d’énergie libre fonctionnent légitimement avec une efficacité opérationnelle supérieure à l’unité : cellules solaires, éoliennes, turbines hydrauliques, pompes à chaleur et roues à eau, notamment. Ce sont tous des systèmes ouverts qui reçoivent un apport gratuit d’un flux naturel, en recueillent et en dirigent une partie vers une charge pour y produire un travail utile. Ils sont admissibles parce que : (1) ils sont ouverts ; (2) ils reçoivent continuellement de l’énergie gratuite d’une source extérieure ; (3) ils en extraient et en recueillent une partie sans dissipation ; (4) ils dissipent cette énergie dans une charge ; (5) la décharge est entièrement séparée et isolée de la collecte auprès de la source.

Aucun système légitime à surunité n’est volontairement autodestructeur

Aucun de ces systèmes ouverts n’utilise stupidement une partie de son énergie librement recueillie pour se refermer et interrompre son apport ! Quel ingénieur construirait un panneau solaire dont le courant actionnerait immédiatement un volet venant progressivement le cacher du Soleil ? Qui construirait une éolienne dont la rotation entraînerait un mécanisme orientant peu à peu les pales parallèlement au vent jusqu’à l’arrêter ?

C’est pourtant exactement ce que fait le circuit extérieur d’un système électrique classique. Il utilise délibérément la moitié de l’énergie librement extraite pour refermer le système et couper l’échange d’énergie entre le vide et la source-antenne, en détruisant l’antenne réceptrice !

Cette pratique du « circuit suicide » garantit toutefois le maintien du compteur électrique de votre domicile ou de votre entreprise, et du compteur de la pompe à essence alimentant votre voiture. On peut peut-être pardonner de soupçonner qu’aux niveaux les plus profonds du contrôle financier, ce soit la véritable raison de maintenir telle quelle l’interprétation actuelle de l’électromagnétisme classique.

Toutes les sources électriques sont déjà des antennes réceptrices d’énergie libre

La source de tout système électrique conventionnel contient déjà un système d’énergie libre pleinement fonctionnel. Mais chacun de ces systèmes est conçu de manière suicidaire : une partie de sa propre énergie sert à agir contre lui et à le détruire. Cela tient principalement à la préoccupation des ingénieurs pour la puissance et le travail. Ils voient la source comme une source de puissance, non d’énergie. La puissance étant le débit temporel du travail, et le travail la dissipation de l’énergie, ils sont naturellement conditionnés à considérer la « dissipation de la source » comme son fonctionnement normal.

Presque aucun ne sait que l’énergie électromagnétique est elle-même un processus de libre circulation. Seul un collecteur fini possède une quantité finie d’énergie recueillie. Dans la nature, les gradients de potentiel de tous les dipôles sont déjà des fleuves d’échanges électromagnétiques libres avec ces dipôles, dont la densité d’énergie est fournie gratuitement et reste essentiellement disponible. Il est sidérant que nous ayons tous été conditionnés à extraire cette énergie offerte par la nature et le Créateur, tout en utilisant systématiquement sa moitié pour détruire l’antenne réceptrice et étrangler le flux !

Notre travail a simplement consisté à retirer ce cancer autodestructeur et à modifier les circuits pour qu’une quantité minimale de l’énergie extraite soit employée à la destruction interne de la source-antenne.

Thermodynamique et systèmes ouverts à surunité hors équilibre

Notre approche utilise, pendant chaque cycle de collecte, un système ouvert alimenté par une source extérieure et un apport énergétique continu. Nous avons volontairement rompu la symétrie locale de l’échange avec le vide en séparant spatialement et temporellement les phases de collecte et de décharge. Une efficacité opérationnelle supérieure à l’unité est permise dans un tel système sans violation des lois naturelles. Une partie de l’énergie excédentaire arrivant du vide à l’antenne dipolaire est transportée sans perte jusqu’au collecteur et recueillie. Elle est ensuite déchargée séparément dans la charge, sans qu’aucune fraction soit renvoyée à l’intérieur de la source-antenne. Nous avons rompu l’équilibre local des flux énergétiques, non leur équilibre global.

Le deuxième principe de la thermodynamique, par exemple, ne s’applique même pas à un tel système ouvert hors équilibre. Comme le savent les thermodynamiciens, la thermodynamique classique ne peut même pas calculer l’entropie d’un système ouvert qui n’est pas à l’équilibre thermodynamique [réf. 10].

La thermodynamique classique affirme en revanche qu’un tel système doit contenir un excédent d’énergie par rapport au système fermé à l’équilibre, puisque ce dernier se trouve dans son état d’entropie maximale [réf. 11]. La conservation globale de l’énergie n’est pas violée, pas plus que dans une éolienne ou une pompe à chaleur, systèmes ouverts analogues. La conservation locale de l’énergie, applicable seulement à un système fermé ou totalement à l’équilibre, ne s’applique pas ici puisque le système est ouvert et hors équilibre.

La surunité électrique admissible n’est pas le mouvement perpétuel

Un système ouvert hors équilibre n’a pas à respecter (1) la conservation locale de l’énergie d’un système fermé à l’équilibre ni (2) le deuxième principe de la thermodynamique, qui suppose des conditions d’équilibre. Il doit respecter, et respecte, la conservation globale de l’énergie, comme une roue hydraulique ou une éolienne. Nous insistons : le dispositif électrique à surunité n’est pas un « perpetuum mobile » [réf. 12]. Les opérations et systèmes électriques que nous proposons sont parfaitement permis par les lois physiques connues et n’en violent aucune. Nous proposons une série admissible de systèmes électriques à surunité.

L’analogie de la pompe à chaleur

D’un certain point de vue, nous n’avons fait qu’utiliser le potentiel comme une forme plus moderne de fluide quantique contenant une énergie électromagnétique cachée circulant dans deux directions [réf. 13, 14, 15, 16]. La mécanique quantique établit déjà que les potentiels, et non les champs de force, sont les causes premières de tous les phénomènes électromagnétiques. Contrairement à la théorie classique, les champs de force seraient des effets dans les particules chargées, sur elles et propres à elles. Si les potentiels sont les causes premières de tous ces phénomènes, c’est donc vers eux qu’il faut se tourner pour obtenir une énergie libre produisant du travail, autrement dit des causes libres permettant de recueillir et de produire les effets souhaités.

Nous avons adopté un branchement et une commutation séparant entièrement la collecte gratuite d’énergie de sa décharge dans la charge. En bref, nous avons fait ce qu’une pompe à chaleur ordinaire accomplit lorsqu’elle utilise l’air et son énergie thermique comme fluide de travail contenant de l’énergie. L’efficacité opérationnelle supérieure à l’unité de dispositifs électriques analogues est donc parfaitement admissible et non interdite par les lois physiques connues.

Une source électrique est une antenne dipolaire recevant gratuitement de l’énergie

Une source électrique n’est en réalité qu’une antenne dipolaire recevant du potentiel, c’est-à-dire des ondes bidirectionnelles cachées de Whittaker et Ziolkowski. Tout courant que vous faites repasser contre sa force contre-électromotrice pour produire un travail dissipatif en son sein résulte d’une action que vous lui imposez. Ce n’est pas une caractéristique intrinsèque de la source !

Si aucun travail n’est effectué dans la séparation bipolaire interne de ses charges, autrement dit si aucun courant d’électrons ou d’ions n’est forcé depuis le retour à la masse contre son potentiel et sa force contre-électromotrice, la source-antenne dipolaire durera pratiquement indéfiniment, jusqu’à une corrosion ou une rupture mécanique.

L’échange énergétique entre le vide et cette source-antenne est entraîné librement par toutes les charges de l’univers, conformément à la boucle de rétroaction cosmologique de Puthoff [réf. 17].

Courant de déplacement sans masse

Techniquement, on charge le condensateur par un courant de déplacement sans masse plutôt que par un courant de masse électronique. C’est néanmoins un véritable transport d’énergie, simplement sans travail ni dissipation. Comme on le sait, une plaque de condensateur charge déjà l’autre par ce courant de déplacement sans masse, qui transporte l’énergie électromagnétique à travers l’intervalle séparant les plaques. Les électrons eux-mêmes ne franchissent pas cet intervalle.

Le courant de déplacement est déjà reconnu comme un transport « gratuit » d’énergie, sans dissipation sous forme de puissance ou de travail. En ne prélevant sur la source-antenne que ce courant, plutôt qu’un flux d’électrons, vous pouvez prélever de l’énergie sans travail ni dissipation aussi longtemps, aussi souvent et en aussi grande quantité que souhaité, sans jamais dissiper la source-antenne. Il suffit de la recueillir sur des électrons ou d’autres charges immobilisées, par exemple dans les plaques d’un condensateur, puis de brancher séparément ce condensateur chargé aux bornes d’une charge, dans un circuit de décharge distinct, pour y fournir du travail.

Toute l’astuce consiste à empêcher les électrons du circuit de se déplacer et de produire dans la source un courant de masse dissipatif pendant la collecte. Dans l’article initial, nous expliquions comment utiliser à cet effet un collecteur semi-conducteur dégénéré doté d’un temps de relaxation prolongé du gaz d’électrons. Ici, nous avons expliqué comment obtenir ce résultat en chargeant par paliers un condensateur ordinaire. Nous avons également fourni des références précises qui le démontrent, expérimentalement et théoriquement. La nécessité d’un matériau spécial étant supprimée, rien n’empêche un chercheur compétent de réaliser ce dispositif pour le vérifier lui-même.

Exigence : démonstration de principe, essai et certification indépendants

Mes associés et moi avançons aussi vite que possible vers des circuits complets de démonstration de principe, destinés à être rendus publics et à être certifiés ou réfutés par la communauté scientifique et les ingénieurs. Nous prévoyons aussi de communiquer bientôt aux autres chercheurs les nouveaux phénomènes électriques rencontrés dans les véritables dispositifs à surunité. Ils ne figurent pas dans les manuels, du moins dans le contexte des systèmes de puissance. Nous en donnons quelques indications ci-dessous.

Il faut maîtriser de nouveaux phénomènes de circuit

La recherche d’opérations électriques à surunité fait apparaître des phénomènes inhabituels. Pour obtenir la surunité, il faut a priori faire « passer du potentiel excédentaire » dans le circuit pratiquement sans pertes. Cela revient à y faire circuler volontairement des courants de déplacement sans masse, au moins à travers certains composants.

Les composants de commutation à semi-conducteurs présentent notamment des phénomènes pour le moins inhabituels lorsqu’un potentiel excédentaire pénètre et traverse leurs éléments internes. Un MOSFET ordinaire peut, par exemple, comporter 25 000 composants internes distincts, comme si l’on y avait entassé tout un magasin d’électronique. Exposés à un courant de déplacement sans masse appréciable, ces semi-conducteurs ne sont pas de simples interrupteurs.

Quand on introduit du potentiel pur, la décomposition SWZ indique que l’on introduit aussi des ondes électromagnétiques bidirectionnelles de pompage. Convenablement pompés, les matériaux semi-conducteurs non linéaires fonctionnent comme des miroirs à conjugaison de phase, y compris aux fréquences non optiques. Des répliques à conjugaison de phase pompées, un autociblage, la formation de potentiels quantiques et des effets de variables modulaires commencent donc parfois à se manifester. Nous les aborderons dans un prochain article. Pour l’instant, nous indiquons simplement leur existence et la présence de nombreux phénomènes supplémentaires que l’expérimentateur peut rencontrer.

Une règle absolue s’impose toutefois : devant un comportement étrange du circuit, épuiser d’abord toutes les causes « normales » avant d’envisager des causes extraordinaires. Appliquer ce rasoir d’Occam évitera beaucoup de déboires.

En utilisant délibérément le courant de déplacement, on emploie aussi un électromagnétisme élargi, de topologie supérieure et doté de degrés de liberté supplémentaires, semblable à celui signalé par Barrett [réf. 18]. On rencontre donc de nombreux phénomènes électromagnétiques supplémentaires, notamment un fonctionnement d’optique non linéaire des semi-conducteurs à toutes les fréquences, et pas seulement dans les bandes optiques.

Les lois physiques permettent les dispositifs électriques à surunité

Un système électrique à surunité est permis par les lois physiques et ne constitue en aucune façon un mouvement perpétuel. Il extrait simplement une énergie électromagnétique excédentaire d’une source omniprésente, par un dipôle récepteur, la recueille, la conduit vers une charge et l’y dissipe séparément pour l’alimenter, sans employer cette énergie à produire dans la source un travail qui dissiperait l’antenne. Il est directement analogue à une pompe à chaleur, dont l’efficacité opérationnelle dépasse l’unité dans les conditions nominales.

Conclusion

Mes associés et moi pensons avant tout avoir corrigé une erreur omniprésente dans les systèmes électriques actuels, qui les empêche de réaliser leur efficacité opérationnelle intrinsèquement supérieure à l’unité. Nous croyons fermement que l’heure du dispositif électrique à surunité admissible est enfin venue.

Notes et références

1 — T. E. Bearden, « The Final Secret of Free Energy », diffusé sur Internet le 9 février 1993. Également publié dans Magnets, 7(5), p. 4–26 (1993), Explore!, 4(3/4), p. 112–126 (1993), et plusieurs autres supports.

2 — Pour la démonstration qu’un condensateur ordinaire peut être chargé pratiquement sans entropie, voir I. Fundaun, C. Reese et H. H. Soonpaa, « Charging a Capacitor », American Journal of Physics, 60(11), p. 1047–1048 (1992). Une charge par petits paliers peut réduire fortement l’entropie nécessaire. À la limite, un condensateur théoriquement parfait peut être entièrement chargé sans courant électrique ni travail : on transporte simplement vers le collecteur la densité d’énergie excédentaire, le gradient de potentiel de la tension à vide de la source, et on la couple aux électrons immobilisés dans les plaques, sans courant provenant de la source ou la traversant.

3 – M. G. Calkin and D. Kiang, « Entropy Change and Reversibility, » American Journal of Physics, 51(1), pp. 78-79 (1983).

4 – F. Heinrich, « Entropy Change When Charging a Capacitor: A Demonstration Experiment, » American Journal of Physics,54(8), pp. 742-744 (1986).

5 – V. K. Gupta, Gauri Shanker, and N.K. Sharma, « Reversibility and Step Processes: An Experiment for the Undergraduate Laboratory, » American Journal of Physics, 52(10), pp. 945-947 (1984).

6 — La plupart des manuels traitent le courant de déplacement de manière très insuffisante. Un exposé meilleur que beaucoup d’autres figure dans John D. Krauss, Electromagnetics, 4e édition, McGraw-Hill, New York, p. 437–439 et 547–549 (1992). On trouvera d’autres éclairages dans David J. Griffiths, Introduction to Electrodynamics, 2e édition, Prentice-Hall, Englewood Cliffs, New Jersey, p. 304–308 (1989). Le problème 7.51, p. 335, et surtout le commentaire qui le suit sont directement pertinents. Voir aussi David Halliday et Robert Resnick, avec John Merrill, Fundamentals of Physics, 3e édition augmentée, John Wiley & Sons, New York, vol. 2, section 37-4, « Displacement Current », p. 836–837 et 839–841 (1988). L’approche habituelle consiste à : (1) préserver la continuité du courant pour modifier et sauver la loi d’Ampère ; (2) considérer le courant de déplacement comme non physique, puisqu’il ne transporte pas de masse chargée ; (3) privilégier ses effets magnétostatiques ; (4) conserver la notion de [symbole manquant] comme champ de force E, en centrant l’analyse sur la variation de E sans déplacement de masse chargée ; (5) maintenir la confusion entre charge électrique et masse chargée, inhérente aux termes « charge » et « courant ». Page 836, Halliday et Resnick soulignent que le courant de déplacement n’est pas déduit à proprement parler, mais introduit par ajustement à partir d’arguments de symétrie ; sa validité dépend donc de l’accord de ses prédictions avec l’expérience. Il est aussi considéré comme une fonction linéaire de d/dt. Pour un écoulement le long d’un circuit sans courant de masse électronique, il paraît approprié de remplacer d/dt par d/dl. Il semble également nécessaire de distinguer clairement le courant de masse chargée et le flux de charge sans masse, ce que nous faisons.

Martin A. Plonus, Applied Electromagnetics, McGraw-Hill, New York, p. 446–448 (1978), illustre encore la manière dont les scientifiques conventionnels envisagent ce courant. Il utilise la conception courante d’un champ E modifié par un courant de déplacement sans masse. Ce dernier est pratiquement relégué au rang de curiosité des condensateurs, utile surtout pour « équilibrer les comptes » et préserver la continuité du courant d’Ampère.

Nous souhaitons maintenant signaler un point subtil, mais rigoureux. L’électromagnétisme classique utilise à tort E = − [expression incomplète dans l’archive] pour identifier un gradient de potentiel sans masse à un champ de force contenant de la masse. Ce « champ E » n’existe en un point que si un coulomb ponctuel de masse chargée y est présent. L’équation véritable devrait être E == −[()q]/|q| [notation dégradée dans l’archive], où le gradient de potentiel est directement couplé à la masse ponctuelle chargée, q représente le nombre de coulombs de masse chargée au point, q/|q| un coulomb de masse chargée, et E la force exercée sur chaque coulomb de masse chargée recueillie en ce point et propre à ce coulomb.

Dans cette perspective, le champ E peut être modifié par un apport de masse chargée q, par un apport supplémentaire sans masse [symbole absent], ou par les deux. Cela rejoint l’approche classique, mais plus rigoureusement. La « charge » totale, ou potentiel, en un point peut donc augmenter : (1) en apportant des masses chargées par un courant conventionnel ; (2) en apportant de la charge sans masse, ou potentiel, sans modification supplémentaire de masse ; (3) par une combinaison des deux.

Appliquons cela à une particule chargée ou à un nombre fixe de particules. Personne ne semble avoir remarqué que modifier leur champ E par la deuxième méthode, par un courant de déplacement sans masse dirigé vers les particules fondamentales elles-mêmes, exige a priori que la charge électrique de chaque particule change. Cela contredit donc la quantification de la charge.

Personne ne semble non plus avoir remarqué les implications énergétiques : si un condensateur peut être chargé uniquement par courant de déplacement, on peut l’alimenter en énergie sans dissiper la source, puisque seul un courant de masse chargée traversant sa force contre-électromotrice produit cette dissipation. On peut ensuite déconnecter le condensateur et le brancher séparément en circuit fermé avec une charge pour y fournir du travail gratuit : gratuit au sens où la source primaire n’a été dissipée ni pendant la collecte ni pendant la décharge utile. L’énergie libre et les dispositifs électriques à surunité devraient donc apparaître comme évidents et admissibles à partir de la seule nature connue des condensateurs et du courant de déplacement.

7 — Maxwell supposait un éther matériel, fluide ténu remplissant tout l’espace. La force, dont la définition F == d(mv)/dt comporte nécessairement une masse, pouvait donc être modélisée comme présente dans cet éther, puisque de la matière ténue existait partout. Il en résultait l’idée erronée de champs de force dans le vide. Oliver Heaviside a conservé cette hypothèse ; il détestait les potentiels, qu’il jugeait mystiques, et déclarait qu’il fallait les « assassiner dans la théorie ». L’électricité était elle aussi imaginée comme un fluide matériel ténu, susceptible de circuler à travers le vide fluide, d’où la notion de densité de flux électrique matériel D. Ses unités sont donc les coulombs, associés à un débit de masse chargée, par mètre carré. Rigoureusement, ce flux matériel D n’existe que sur une masse chargée en mouvement et lui appartient ; il n’existe pas dans le vide, où seuls existent des potentiels et leurs gradients. Après la formulation de Maxwell, l’expérience de Michelson et Morley a cependant détruit l’éther matériel — non l’éther en soi, mais sa nature matérielle. Les électriciens ont alors proclamé qu’ils ne l’utilisaient plus et qu’il n’existait pas, sans changer une seule équation de Maxwell ou de Heaviside. La théorie électromagnétique classique suppose donc toujours cet éther matériel et présente de graves défauts. Son absence de définition adéquate de la charge électrique et du potentiel scalaire aggrave encore le problème.

Pour clarifier la question, il faut séparer charge électrique et masse. La charge électrique d’une masse chargée est l’échange de flux de photons virtuels entre le vide environnant et cette masse. Puisqu’un tel flux n’est qu’un potentiel scalaire, la charge électrique sans masse de l’électron est simplement son potentiel scalaire. Si l’on retire la notion de masse de D dans le vide, ou dans un milieu chargé dont les masses ne peuvent bouger, la composante de flux électrique matériel devient d#/dt, variation du flux électrique non matériel. Mais D est un vecteur et possède une direction spatiale de flux net que d#/dt ne possède pas seul. La valeur d#/dt en un point représente donc la variation temporelle de # en ce point. Un opérateur directionnel doit d’abord être appliqué à # pour donner une direction au courant spatial après application de d/dt. L’opérateur approprié est $, de sorte que D dans le vide ou dans un milieu chargé sans courant électronique devient une fonction de d/dt(−$#). L’emploi conventionnel de E = −$# conduit alors à dE/dt, taux de variation temporelle du champ E au point considéré. Si l’on ne distingue pas courant de masse chargée et courant de charge sans masse, cela serait vrai dans le vide comme dans la matière. Nous voulons précisément distinguer courant de déplacement avec et sans masse. L’augmentation dE/dt du champ E d’une particule chargée en un point peut donc provenir : (1) d’un courant de masse augmentant le nombre de coulombs ponctuels, chaque coulomb possédant une charge sans masse, ou potentiel, fixe ; (2) d’un courant sans masse d/dt(−$#) modifiant # au point, pour un nombre fixe de coulombs de particules chargées, chacune ayant modifié son potentiel individuel et donc sa charge électrique individuelle sans masse.

Lorsque les masses chargées sont absentes ou immobilisées, ce qui « circule » est donc simplement un courant de potentiel scalaire, produisant une variation d#/dt du potentiel sur les charges ponctuelles fixes. C’est ce qui traverse notamment l’espace entre les plaques d’un condensateur, origine de la notion de courant de déplacement. Voir Halliday et Resnick, 1988, ouvrage cité, p. 836, exemple 1, pour l’expression de ce courant sous la forme d#/dt, à des constantes de proportionnalité près. C’est aussi ce qui circule lorsque l’on branche plusieurs paires de conducteurs en circuit ouvert à une source.

Il reste à examiner l’équation de Maxwell $.D = p_v. Si aucun courant de déplacement de masse ne peut circuler, la partie correspondante de D ne présente pas de divergence. Un courant sans masse peut toutefois circuler, et sa composante présenter une divergence. Il faut distinguer trois cas : (1) le vide, où il n’existe pas de [symbole manquant dans l’archive], donc pas de p_v au sens matériel, faute de masse ; (2) un milieu matériel, cas habituel déjà traité par l’équation standard ; (3) un milieu matériel où les masses chargées, par exemple les électrons, ne peuvent se déplacer, mais où des courants de charge sans masse peuvent circuler. Seuls les cas 1 et 3 nécessitent ici un examen, et leur traitement est identique.

Considérons le cas unidimensionnel, suffisant pour les courants de circuit. Remplaçons D par (D# + Dp), le premier terme désignant le courant de déplacement sans masse et le second celui avec masse. Nous comptabilisons ainsi séparément flux de masse chargée et flux de charge sans masse. De même, nous écrivons p_v en deux composantes : p_v = d/dl(# + m_v). Pour les cas 1 et 3, nous posons m_v = 0 et D_p = 0. On obtient $.D = $.D_# = d#/dl, puisque le courant le long d’un fil est unidimensionnel. Nous soulignons que #, D_#, $.D_# [indice dégradé dans l’archive] et d#/dl ne sont pas nécessairement conservés : le potentiel se décompose mathématiquement en ondes électromagnétiques bidirectionnelles et constitue donc un processus de libre circulation. Si la symétrie est rompue et que l’équilibre disparaît, une ou plusieurs de ces quantités ne sont plus conservées localement.

Nous avons ici ouvert le modèle électromagnétique classique à l’échange libre d’énergie sans masse qui se déroule constamment entre la masse de toute particule chargée et le vide. Nous comptabilisons séparément le flux de cet échange énergétique, ou charge sans masse, et celui des récepteurs-émetteurs physiques, les masses chargées. Notre commutation séparant collecte et décharge constitue un « démon de Maxwell » admissible qui rompt la symétrie, donc l’équilibre, et ouvre le système. Celui-ci pouvant recevoir continuellement un apport gratuit d’une source extérieure, il peut légitimement présenter une efficacité opérationnelle supérieure à l’unité sans violer les lois physiques.

8 — Le courant de déplacement est déjà connu comme un transport d’énergie sans pertes ni entropie, donc sans travail. Voir par exemple Jed Z. Buchwald, From Maxwell to Microphysics, University of Chicago Press, Chicago et Londres, p. 44 (1985) : « … aucune transformation de l’énergie en chaleur ne se produit pour les courants de déplacement. »

9 — Nous insistons encore : le potentiel scalaire peut se décomposer mathématiquement en une série harmonique de paires cachées d’ondes électromagnétiques bidirectionnelles. Chaque paire comprend une onde ordinaire et sa réplique conjuguée en phase superposée. Le gradient de potentiel scalaire aux bornes d’une source représente donc intérieurement un échange bidirectionnel d’énergie avec le vide environnant. Les notes 13 à 16 ci-dessous donnent les références confirmant la décomposition du potentiel « fixe » en processus dynamique de circulation et d’échange d’énergie.

10 — Voir Robert Bruce Lindsay et Henry Margenau, Foundations of Physics, Dover Publications, New York, p. 283–287 (1963). La page 283 souligne notamment qu’un « champ de force » n’est effectivement défini en un point que si une unité de masse y est présente. Voir p. 17 pour les limites d’une « loi naturelle », p. 213 et 215 pour la restriction de l’analyse thermodynamique aux états d’équilibre, et p. 216 pour la définition de l’entropie. La page 217 indique qu’on ne peut calculer l’entropie hors équilibre et que celle d’un système hors équilibre doit être inférieure à celle du système à l’équilibre : pour quitter l’équilibre, son entropie doit donc diminuer, et son énergie augmenter. L’énergie d’un système ouvert hors équilibre doit ainsi toujours dépasser celle du même système fermé à l’équilibre, puisque l’équilibre correspond à l’entropie maximale.

11 — Lindsay et Margenau, ouvrage cité, p. 217.

12 — L’idée fondamentale du problème du mouvement perpétuel serait qu’un système fermé à l’équilibre thermodynamique puisse fournir indéfiniment de l’énergie à une charge extérieure. Cette idée est contradictoire : si le système est fermé, aucune énergie ne peut entrer ni sortir ; il ne peut donc alimenter une charge extérieure ni même rayonner. Mes associés et moi n’avons jamais proposé un tel système ni envisagé son existence. En revanche, les systèmes ouverts hors équilibre peuvent, comme on le sait, prélever librement de l’énergie dans leur environnement pour alimenter une charge. C’est précisément notre proposition.

13 – G. J. Stoney, « XLVIII. On a Supposed Proof of a Theorem in Wave-motion, To the Editors of the Philosophical Magazine, » Philosophical Magazine, 5(43), pp. 368-373 (1897).

14 — E. T. Whittaker, « On the Partial Differential Equations of Mathematical Physics », Mathematische Annalen, vol. 57, p. 333–355 (1903). Whittaker décompose mathématiquement le potentiel scalaire en une série bidirectionnelle harmonique de paires d’ondes électromagnétiques, chacune comprenant une onde et sa conjuguée en phase. Nous avons indiqué ailleurs qu’une telle paire est une onde électrogravitationnelle stationnaire et une onde stationnaire de courbure de l’espace-temps local. Pour voir que tout l’électromagnétisme classique peut être remplacé par l’interférence de deux potentiels scalaires de ce type, donc de leurs ensembles d’ondes cachées, voir E. T. Whittaker, « On an Expression of the Electromagnetic Field Due to Electrons by Means of Two Scalar Potential Functions », Proceedings of the London Mathematical Society, série 2, vol. 1, p. 367–372 (1904).

15 — Richard W. Ziolkowski, « Localized Transmission of Electromagnetic Energy », Physical Review A, 39, p. 2005 (1989). Pour des travaux connexes, voir du même auteur « Exact Solutions of the Wave Equation With Complex Source Locations », Journal of Mathematical Physics, 26, p. 861–863 (1985). Voir aussi Michael K. Tippett et Richard Ziolkowski, « A Bidirectional Wave Transformation of the Cold Plasma Equations », Journal of Mathematical Physics, 32(2), p. 488–492 (1991).

16 – C. W. Hsue, « A DC Voltage is Equivalent to Two Traveling Waves on a Lossless, Nonuniform Transmission Line, » IEEE Microwave and Guided Wave Letters, 3, pp. 82-84 (1993).

17 — H. E. Puthoff, « Source of Vacuum Electromagnetic Zero-point Energy », Physical Review A, 40(9), p. 4857–4862 (1989). Présentation du cycle cosmologique autorégénérateur de rétroaction de Puthoff concernant l’origine de l’énergie électromagnétique de point zéro du vide.

Notre commentaire : à toute échelle macroscopique, les fluctuations de point zéro du vide [symboles absents dans l’archive] s’additionnent en une résultante vectorielle de translation nulle. Leurs composantes individuelles restent toutefois présentes et actives, avec leurs énergies. Ce zéro vectoriel peut donc être considéré comme un potentiel sans gradient, le potentiel du vide, puisqu’il contient une énergie électromagnétique piégée extrêmement dense. Le potentiel du vide, autrement dit l’espace-temps pur lui-même, contient donc une énergie électromagnétique de densité énorme.

On peut alors appliquer la méthode de Stoney, Whittaker et Ziolkowski, ou SWZ, pour décomposer ce puissant potentiel du vide — le vide et donc l’espace-temps lui-même — en un flux extrêmement dense d’énergie électromagnétique. L’espace-temps apparaît comme un potentiel scalaire électrostatique d’une puissance considérable. La charge électrique, ou potentiel, d’une particule chargée est un petit gradient de ce potentiel, une légère modification locale. Par le cycle autorégénérateur de Puthoff, l’énergie qui circule dans ce potentiel s’échange entre la source locale et toutes les charges de l’univers. Ce gradient, ou charge électrique, peut lui-même être décomposé par la méthode SWZ en échanges de paires d’ondes bidirectionnelles transportant une énergie excédentaire entre le vide-espace-temps et la masse de la particule. Le gradient entre les extrémités d’un dipôle présente une décomposition analogue, avec cette propriété supplémentaire : l’extrémité négative reçoit les ondes orientées vers le temps direct, et l’extrémité positive les ondes inversées dans le temps.

Enfin, Cole et Puthoff ont rigoureusement montré que l’énergie électromagnétique du vide peut effectivement être extraite en théorie. Voir Daniel C. Cole et Harold E. Puthoff, « Extracting Energy and Heat from the Vacuum », Physical Review E, 48(2), p. 1562–1565 (1993).

18 — T. W. Barrett, « Tesla’s Nonlinear Oscillator-Shuttle-Circuit (OSC) Theory », Annales de la Fondation Louis de Broglie, 16(1), p. 23–41 (1991). Barrett montre qu’un modèle électromagnétique de topologie supérieure, par exemple exprimé en quaternions, autorise le transfert et le stockage de potentiels dans les circuits, ainsi que des fonctionnements supplémentaires qu’une analyse conventionnelle ne révèle pas. On peut, par exemple, rencontrer un fonctionnement optique en l’absence de matériaux optiques.

Dernière mise à jour : 13 novembre 2026.